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標(biāo)題：高溫熔體的不斷流入,可視為絕熱邊界

信息分類(lèi):站內(nèi)新聞　　 作者:yiyi發(fā)布　　 時(shí)間:2018-7-5 22:41:33 將本頁(yè)加入收藏

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正文:

高溫熔體的不斷流入,可視為絕熱邊界

    在型腔完全充滿之前，金屬液的填充過(guò)程可劃分為兩個(gè)階段

：一是從金屬液進(jìn)入型腔至其抵達(dá)型腔末端；二是從熔體開(kāi)始進(jìn)

行反向填充至其抵達(dá)型腔人口處(實(shí)現(xiàn)完全充滿)。之所以將充型

過(guò)程進(jìn)行如上劃分，主要是因?yàn)樵谶@兩個(gè)過(guò)程中，金屬液的填充

區(qū)域是不同的，且具有不同的速度、溫度邊界條件。

    正向填充過(guò)程中，型腔入口處由于高溫熔體的不斷流入，可

視為絕熱邊界。由于熔體末端(沿型腔軸線方向運(yùn)動(dòng))和自由液面

未與型腔內(nèi)壁接觸，可視為熱輻射邊界。從型腔的結(jié)構(gòu)特征來(lái)看

，其長(zhǎng)度要遠(yuǎn)大于直徑，且徑向溫度梯度比軸向大得多，故可忽

略熔體軸向的對(duì)流換熱，認(rèn)為熔體與型腔后壁之間的傳熱主要為

熱傳導(dǎo)和對(duì)流換熱。隨著反向填充過(guò)程的開(kāi)始，正向填充熔體末

端將與型腔內(nèi)壁接觸，此時(shí)熔體末端由原來(lái)的熱輻射邊界轉(zhuǎn)變?yōu)?/div>

熱傳導(dǎo)邊界。

    前面所建立的描述方程，其求解需要確定相應(yīng)的邊界條件。

在型腔人口處，速度分布滿足完全充滿圓管內(nèi)金屬液的速度分布

規(guī)律

出自http://www.bjsgyq.com/北京顯微鏡百科

特別聲明：本文出自北京上光儀器有限公司-未經(jīng)允許請(qǐng)勿轉(zhuǎn)載，本文地址：http://www.bjsgyq.com/news/11299.html 　
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